作者：陳華夫
光子晶片早在美國1980年代即已發展，光子晶片處理的是光子，而傳統晶片處理的是電子，兩者集成晶片的製造技術類似，結構外觀也類似，只是電子通道換成光波導通道。中美晶片戰激起中國晶片產業的民氣，可能提早讓中國成為半導體行業的頂級玩家。

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光子晶片真能彎道超車中美晶片戰？─深度政經分析（15）

思想家─理解、解釋、預測世界。發表：9篇「深度政經分析」、6篇「現代開悟之洞識」、10篇「學習的本質」、13篇「美中關係」、4篇「驀然回首」、21篇「文學與藝術」、36篇「科技與智慧」、9篇「圍棋的本質」、40篇「美中經濟」、28篇「美股的本質」、12篇「美聯儲的本質」、12篇「貨幣及美元的本質」，共201篇。

陳華夫hwafuchen的沙龍

本系列將提供「現代流5原則」與「Katrain 9段」（即Katago，作者David J. Wu）之實戰棋譜，並評論「Katrain 9段」之系統性缺陷，以改促進「Katrain 9段」的「改進版」的棋力，此棋譜並可以測試「改進版」是否能改進所發現的缺陷。
圍棋棋力的由低到高的分類：（1）初學者到體面的業餘愛好者： 30級到1級，（30k 到 1k）; （2）高級業餘愛好者：初段到7段（1d 到 7d，) ；和（3）專業級別：職業初段到職業9段(1p 到 9p，)。「Katrain 9段」的棋力是超過職業9段（9p）。
此局是我與「Katrain 9段」對局以來第一次勝了144目半，「Katrain 9段」的黑棋在167手時，粗估還領先1目半，但為何到終局卻輸了144目半呢？總結其原因還是「Katrain 9段」對「劫爭」看不清楚，而一直再打一個沒法贏的「劫爭」(按：打劫的英文是Ko ），這應該是電腦圍棋的「軟肋」，因為「劫爭」並非局部的折衝，而是全局的考量，對電腦圍棋來講是有「大局觀」的複雜的計算。
「打劫」，是圍棋術語。其規則是在提掉對方一顆子之後，己方所落之子即使僅剩一氣，對方也不能立即落子提回，必須要在其它地方落子，等到下一手才能提這顆子。「打劫」的規則看作是更廣義的「禁止全局同形再現」規則的一個特例，即，禁止對局陷於無限循環之中。但古力與李世石在2012年第17屆三星杯的32強戰遭遇暫時，古力的黑棋右方之子被反圍，已經毫無勝算。於是黑棋硬是右方下出四劫循環，造成比賽和局。 這也是富士通杯出現圍棋世界賽化之後，首次在世界大賽上出現和棋。
我想此局可以供有志發展電腦圍棋人士一個「劫爭」的案例，也許我將來在發展電腦圍棋是能夠解決「劫爭」的難題，才能真正提高電腦圍棋的棋力。
Katrain（即Katago）的作者David J. Wu依照DeepMind的AlphaGo Zero與AlphaZero論文為基礎，以及許多在DeepMind論文之後的相關研究及原創的研究，大幅改善了訓練速度（超過50倍[7]:1），也因此搭配所釋出訓練網路資料，成為目前世界上最強的電腦圍棋軟體之一。他並表示因為他擁有熱愛圍棋的情懷，希望Katago可以幫助每個圍棋愛好者。Katrain（即Katago）被大量參考改裝，被「改裝版」超越，這也它的成功。
https://zh.wikipedia.org/wiki/KataGo

現代流5原則對戰職業九段,9P系列（60─100）─ 陳華夫持白狂勝「Katrain 9段」144目半

解Maxwell方程式的步驟：



 
1。已知電荷密度ρ，
 
∇2Φ = -  ρ
ε0
 
可解出電位φ
 
Φ (1) =
 
1
4πε0
 
∫  ρ (2)dV2
r12
 


 
2。已知電流密度J，∇2 A
 
= - j
ε  c 2
 
可解出「向量電位」A
 
Ax (1) =
 
1 ∫
4πε0 c
 
jx (2)dV2
r12
 
Ay (1) =
Az (1) =
 
1 ∫
4πε0 c
1 ∫
4πε0 c
 
j y (2)dV2
r12
jz (2)dV2
r12
 

3。把φ及A代入四個聯立Maxwell方程式，即可解出電磁波
 
已知電流ρ，可解出Φ ：




 
∇Φ = −E
 
⇒ Φ =
 
− ∫ E • dL
L
 
= − ∫
 

b  q
E • dL = −
 

b  dr
∫ 2  = −
 

q  ( 1
 
− 1 )
 
a  4πε 0  a  r
 
4πε 0  ra  rb
 
∇2Φ
 
= -  ρ
ε0
 
= ∇ • ∇Φ
 
= ∇ • E
 

 
Φ ( x,
 
y, z) =
 
− q  1
4πε 0  r
 


 
Φ (1) =
 
1
4πε0
 
∫  ρ (2)dV2
r12
 


1 代表觀測點座標系統
2 代表電荷分佈座標系統
 
已知電流J，可解出「向量電位」A：


 
B = ∇ × A
 
定義「向量電位」A：
 


 
∇ × B =
 
µ0J
 
安培定理
 




2 A 2 A
 
µ0J =
 
∇ × B
 
= ∇ × (∇ × A) =
 
∇(∇ •
 
A) - ∇
 
= -∇
 





選擇 ∇ • A = 0
2  ρ
 
∇ A =
 
− µ0J
 
（與∇2Φ  = -
 
同構）
 
ε
解Laplacian方程式 0
 
A(1) =
 
1 ∫
4πε 0c
 
j(2)dV2
r12
 
1 代表觀測點座標系統
2 代表電荷分佈座標系統
6
 
電壓Φ與「向量電位」A同構

微分形式 積分形式

 
∇2Φ
∇2 A
 
= - ρ
ε0
= - j
 
⇒ Φ (1) =
 


1
4πε0
1
 
∫  ρ (2)dV2  ⇒
r12


j(2)dV2
 
ε c 2
2 jx
 
⇒ A(1) =
 
∫
4πc 2
 


r12
 
∇ Ax
∇ Ay
∇ Az
 
= -
ε c 2
= - j y
ε0
= - jz
c 2
 
1 代表觀測點座標系統
2 代表電荷分佈座標系統
 
ε0  7
 
安培定理必須修正為Maxwell方程式

 
∇ × B =
 
µ0J
 
∇ × B =
修正
 
1  ∂E
µ0 J + 2
c  ∂t
 
安培定理 Maxwell方程式
安培定理是磁靜力學：
 
∇ •（∇
 
× B）= 0 =
 
∂ρ
µ0∇ • J = µ0
∂t
 
磁動力學：代入「電荷不滅方程式」及高斯定理


 
∂ρ =
∂t
 
∇ • ε ∂E
∂t
 
= ∇ •  1
c2
 
∂E =
∂t
 
∇ • Jdisplacement
 

 
∇ × B = µ
 
(J + J
 
) = µ  J + 1  ∂E
 
0
c2 =
 
displacement
1
( 大氣中）
 
0  c2  ∂t
 
8
0 0
 
有了電壓Φ與「向量電位」A，就可以由
Maxwell方程式導出的波方程式，再解出E與B。